三极管射极跟随器电路 -运算放大电路图

三极管的推挽型射极跟随器

由于射极带负载电阻的射极跟随器，在输出很大电流时也就是阻抗较低情况时，输出波形的负半轴会被截去，不能得到完整的输出最大电压而失真。为提升性能并改善这个缺点将发射极负载电阻换成PNP管的射极跟随器电路称之为推挽射极跟随器。

【电路分析】

由于上边的NPN晶体管将电流“吐出来”给负载（对应推，source current），PNP晶体管从负载将电流“吸进来”（对应挽，sink current），所以称为推挽（push-pull）。但是此电路的缺点是在0V附近晶体管都截止，会产生交越失真。推挽电路以及拉电流、灌电流是实际工程系统中非常重要的概念，通过此电路学习理解此概念非常易懂。

交越失真是指正弦波的上下侧没有连接上的那部分，此失真的原因在于晶体管的基极都是连在一起的，所以基极电位是一样的。当输入信号在0V附近时，基极-发射极间没有电位差，因此没有基极电流的流动。也就是，此时两个晶体管都是截止的，并没有工作。

另外，即便是基极上加上了输入信号，对上侧在基极电位比发射极电位高0.6V以前，也不会工作。反之，对于下侧晶体管的基极只有比发射极低0.6V以后才能工作。所以，体现在波形上就会产生一个交越失真的盲区。

不过，此电流稍加修改就是一个很好用的电路了，思路很简单，用两个二极管在每个晶体管的基极上加上大概0.6V的二极管的正向压降--补偿电压，就可以抵消晶体管的盲区了。如下图所示：

此电路用两个二极管的压降抵消晶体管的基极-发射极间的电压Vbe，可以认为晶体管的空载电流几乎为0。所以当不存在信号时，就也没有晶体管的发热问题。顺便提一下，这个电路中在输出状态总有一个晶体管处于截止状态的电路称之为B类放大器，举一反三的，如果只有一个管子且晶体管常进行工作的电路称之为A类放大器。

三极管射极跟随器电路 

共集电极放大电路射极输出器、射极跟随器） 

图1 射极输出器电路 

一、 静态分析 

二、动态分析

1. 电流放大倍数：（忽略Rb的分流） 

2）输入输出同相，输出电压跟随输入电压，故称电压跟随器。 

3. 输入电阻 

输入电阻较大，作为前一级的负载，对前一级的放大倍数影响较小。 

4. 输出电阻 

用加压求流法求输出电阻。

射极输出器的输出电阻很小，带负载能力强。 射极输出器特点： 

电压增益小于近似等于1，输出电压与输入电压同相，输入电阻高，输出电阻低。 射极输出器的使用 

1、将射极输出器放在电路的首级，可以提高输入电阻。 

2、将射极输出器放在电路的末级，可以降 低输出电阻，提高带负载能力。 

3、将射极输出器放在电路的两级之间，可以起到电路的匹配作用。 例： 

估算静态工作点，计算电流放大倍数、电压放大倍数和输入、输出电阻。

可见：输入电阻很大，输出电阻很小。

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